(3.9a)

(3.9b)

(2.1)式中只考虑库仑力时，把记作，在图1所示的极坐标中库仑力是坐标的函数且沿极径方向指向液滴的球心，电场是势场，库仑力做功仅与粒子的位置有关，和路径无关。库仑力沿极径方向做功。由动能定理得： (3.10)

mp是粒子质量，Q是液滴的荷电量，是粒子在未受扰动时的极径， k是系数。把上式积分整理得：

(3.11)

　　因为采用了Stokes阻力，设合速度为UpΣ,，关于UpΣ,的方程(2.1)是线性的，UpΣ,可用各个分量迭加得到[1]。则：

　　UpΣ,=Upq+Up

(3.12)

　　由于Upq只是极径的函数，所以(3.12)式在极坐标中的分量可以写成：

(3.13a)

(3.13b)

　　4 结论

本文研究了气固两相流系统中粒子运动与连续相运动的关系，从充分松弛后的粒子与连续相的速度关系出发，给出了一种求粒子速度解析解的一种方法，这种方法不经积分就能得到粒子的速度表达式，大大的简化了运算，也能够给出更为准确的解。给出的分析解是用欧拉方法描述的，也符合实际情况：达到稳定状态后，尘粒的轨迹和流线重合，是坐标的函数。并对连续相对粒子的作用作了更为准确的刻画：是连续相在粒子运动方向上的对流导数，不是一般意义上的对流导数。这种刻画把连续相对粒子的作用以数学的形式表述出来，把二者有机的联系在一起。这种方法可以作为进一步研究分析的基础，运动方程的近似解可作为相应计算的依据。(3.13a)式可以看出库仑力在靠近液滴时作用明显。由于粒子的运动过程十分复杂，文中的假设和结论尚需进行实验验证。

　　参考文献

　　[1] 刘大有. 两相流体动力学[M[. 北京:高等教育出版社，1993.

　　[2] 张建，周力行. 气固两相流中颗粒轨道运动方程的一组分析解[J].燃烧科学与技术，2000，6(3).

　　[3] 高正平. 静电凝并中荷电粒子的运动方程及近似解[J]. 中国农机化，2005,4.

　　[4] 闻建龙. 荷电两相流颗粒运动微分方程的建立[J]. 排灌机械.2003，21.

　　[5] 余志豪，王彦昌. 流体力学[M]. 北京：气象出版社，

　　[6] 车得福，李会雄. 多相流及其应用[M]. 西安：西安交通大学出版社，2007.

　　[7] 张兆顺，催桂香. 流体力学[M]. 北京: 清华大学出版社，2006.

　　[8] 吴望一. 流体力学(下)[M]. 北京: 北京大学出版社,1983.

　　[9] 袁 颖. 荷电水雾除尘过程中颗粒运动轨迹的数值模拟[J]. 北京化工大学学报，2005，32(1).

　　[10] [美] J.W.戴莱，D.R.F.哈里曼，郭子中等译. 流体动力学[M]. 人民教育出版社，1983.

　　[11] 郭烈锦. 两相与多相流动力学[M]. 西安交通大学出版社，2002

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